脉冲压缩

脉冲压缩

脉冲压缩需要的色散补偿一般通过棱镜对或光栅对来实现,其中棱镜对使用更加灵活,既可以补偿负啁啾,也可以补偿正啁啾;而光栅对只能用来补偿正啁啾。

棱镜对较常见的用于显微光学,可以将80-150fs的脉冲展宽最大至700fs。棱镜对引入的角度色散值取决于棱镜对的间距和棱镜材料:棱镜对间距越大,引入的色散越大(同一波长);材料折射率越大,色散值越大。为了得到较大的色散值,需要选择合适材料的棱镜对。

棱镜压缩器原理图

棱镜P1将入射多色激光从光谱上分散开,经过棱镜P2后,激光的光谱组分依然是分开的,但彼此平行。棱镜P3和P4与棱镜P2和P1是对称的,经过P3和P4后,光谱的分裂方向与之前相反,从而又汇聚成一个光束。对于色散,棱镜之间的距离引入的为负群色散,而棱镜内部的光程引入的为正向群色散。

在棱镜压缩器中,负色散是由不同波长的光程差引起的,其单独的由棱镜间距所决定。对于正色散,棱镜2内部的光程起着至关重要的作用,在正确的方向上移动棱镜2,可以同等程度的改变不同波长经过棱镜材料内的厚度,类似于在光路中插入一个长方形玻璃块。这样,通过移动棱镜2就可以改变正向色散的值。

在一般配置中,棱镜之间的距离和棱镜2的位置都可以进行设置。总的色散结果取决于棱镜不同位置时正色散与负色散之和,改变棱镜1或棱镜2效果一样。当光束都从棱镜的尖端通过时,系统具有最大的负色散;而光束通过的位置越靠近棱镜的底部,系统具有越大的正色散。这样也使得棱镜对在色散控制中具有更高的灵活性和稳定性。

光栅压缩器原理图

光栅压缩器中,多色激光经过光栅2被分散开,然后经过光栅1,激光中的各光谱组分彼此平行。光栅4和光栅3与光栅1和光栅2对称分布,将平行的光谱组成重新合在一起。对于色散,光栅压缩器只能引入负向群色散。

 

femtoControl色散补偿器

femtoControl是一款适用于飞秒激光脉冲色散控制的自动化单元,标准品主要工作与钛宝石激光器波段,对于双光子或三光子应用,也可以为客户提供定制化方案。

飞秒激光脉冲经过任何光学材料时都会引入色散,从而导致脉冲变宽,降低了激光峰值功率,从而导致实验条件变差。femtoControl通过内部安装在电机上的棱镜对引入反向色散补偿,通过连续调节抵消光学系统对脉冲的展宽效应。

光学材料的正色散导致脉冲展宽

棱镜对引入负色散

色散补偿让脉冲完美的到达样品

 

femtoControl参数

 

 

 

波长范围

680 ... 1080 nm
1300 ... 1700 nm

其他波长可选

   

光束尺寸

< 4 mm

   

透过率

> 90 % @ 800 nm

   

输入偏振态

水平偏振

   

激光重频

任意

   

带宽 (总补偿)

< 12.5 nm @ 800 nm

   
 

(大约 75 fs 衍射极限高斯光斑; 更高带宽可选)

   

色散范围

中心波长

最小

最大

 

700 nm

0 ...

. 23000 fs^2

 

800 nm

0 ...

. 13000 fs^2

 

900 nm

0 ...

. 8000 fs^2

内光程

1.67 m